摘要：
欧姆定律可以知道电流和电阻成反比，所以通过电压表的电流很小检流计不会烧坏，显示的电压是由比例得到的，並不是实际的电流。 电压表测量电压与电路並联使用，指针偏转方向就是电流的方向。电压表的电阻在设计上较大，所以在检测过程中电压表内部的检流计几乎没有电流通过。 电流表 欧姆定律 电磁学 电流。...
欧姆定律可以知道电流和电阻成反比，所以通过电压表的电流很小检流计不会烧坏，显示的电压是由比例得到的，並不是实际的电流。 电压表测量电压与电路並联使用，指针偏转方向就是电流的方向。电压表的电阻在设计上较大，所以在检测过程中电压表内部的检流计几乎没有电流通过。 电流表 欧姆定律 电磁学 电流。
欧姆定律拟人图
电子工程师熟悉欧姆定律，因此在处理有关热阻的计算时，常会用类似电路的方式来处理热阻的问题。热通量用电流来表示，温度差用电压表示，热源可以用定电流源表示，绝对热阻可以用电阻表示，而热容可以用电容表示。 机械工程师和结构工程师比较热悉胡克定律，所以也常会用胡克定律来类比热阻相关的应用。 根据热传导的傅里叶定律。
欧姆定律拟人化
dian zi gong cheng shi shu xi ou mu ding lv ， yin ci zai chu li you guan re zu de ji suan shi ， chang hui yong lei si dian lu de fang shi lai chu li re zu de wen ti 。 re tong liang yong dian liu lai biao shi ， wen du cha yong dian ya biao shi ， re yuan ke yi yong ding dian liu yuan biao shi ， jue dui re zu ke yi yong dian zu biao shi ， er re rong ke yi yong dian rong biao shi 。 ji xie gong cheng shi he jie gou gong cheng shi bi jiao re xi hu ke ding lv ， suo yi ye chang hui yong hu ke ding lv lai lei bi re zu xiang guan de ying yong 。 gen ju re chuan dao de fu li ye ding lv 。
欧姆定律拟人化趣图
≥▂≤
{\displaystyle \tau } 分别代表电子的动量、电荷、数密度、质量、以及与离子碰撞之间的平均自由时间。后一个表达式尤其重要，因为它用半定量的术语解释了为什么欧姆定律（电磁学中最普遍存在的一个关系）应该是正确的。 德鲁德模型最简单的分析，假设了电场 E {\displaystyle \mathbf {E} }。
欧姆定律的
╯﹏╰
尽管线圈枪研发已经过很长的时间，仍有许多问题未能解决。 线圈的电阻是线圈砲的一个主要问题；因为通过线圈的电流很大，根据欧姆定律，再好的线圈也会将大部分的电能以热能的形式浪费掉。从而无法将抛射物提升至高速度。 根据2023年8月《南华早报》报导，中国海军正在测试威力较大的线。
欧姆定律例子
焦耳加热也称为欧姆加热或电阻加热、电流热效应，是电流通过导体产生热量的过程。 焦耳定律或焦耳-楞次定律是定量说明传导电流將电能转换为热能的定律。 1841年，英国物理学家詹姆斯·焦耳发现载流导体中产生的热量Q（称为焦耳热）与电流I的平方、导体的电阻R和通电时间t成比例。而在1842年时，俄国物理学家。
欧姆定律曲线
{\displaystyle U(t)} 或 U {\displaystyle U} 为元件两端的电势差。 若元件为线性元件，即电压与电流之比不随时间变化，也即服从欧姆定律，则有： P = V I = I 2 R = V 2 R {\displaystyle P=VI=I^{2}R={\frac {V^{2}}{R}}}。
说说欧姆定律
2002年: 108. ISBN 7504633259. 梁灿彬 2004，第125页（位于第4章“恒定电流和电路”第3节“欧姆定律和焦耳定律”）上写“满足欧姆定律的元器件的伏安特性曲线显然是过原点的直线。伏安特性曲线是直线的元器件叫线性元件。”梁灿彬 2004，第297页（位于第7章“磁介质。
欧姆定律推论
ˇ﹏ˇ
然而並不是每一种元件都遵守欧姆定律，此定律是经过多次实验而推断的法则，只有在理想状况下，才会成立。凡是遵守欧姆定律的元件或电路都称为「欧姆元件」或「欧姆电路」或「欧姆式导体」，其电阻与电流、电压的变动无关；不遵守欧姆定律的元件或电路称为「非欧姆元件」或「非欧姆电路」或「非欧姆式导体」，其电阻可能会与电流、电压的变动有关。。
ゃōゃ
{\displaystyle 1\Omega } 的电阻会产生1V的压降，这个关係式也称为欧姆定律。 当一个无电动势的导体上，当两点间给予 1 伏特电压，在导体上可产生 1 安培电流时，此时两点间的电阻是 1 欧姆。 Ω = V A = m 2 ⋅ kg s ⋅ C 2 = J s ⋅ A 2 = kg。
欧拉运动定律 胡克定律 帕斯卡定律 阿基米德定律 伯努利定律 阿伏伽德罗定律 理想气体状态方程 玻意耳定律 查理定律 盖-吕萨克定律 道尔顿分压定律 杜隆-珀蒂定律 格锐目定律 亨利定律 热力学基本定律 热力学第零定律 热力学第一定律 热力学第二定律 热力学第三定律 彭巴效应 库仑定律 电荷守恒定律 楞次定律。
＋▂＋
或者不准确。没有任何一种理论可以描述宇宙当中的所有情况，也没有任何一种理论可能完全正确。 牛顿万有引力定律 牛顿运动定律 高斯磁定律 法拉第电磁感应定律 傅立叶热传导定律 欧姆定律 克希荷夫电路定律 库仑定律 自然法 法则有时也为定则（Rule）的翻译。 Natural Law (自然法则 斯坦福哲学百科全书)。
热传导定律，也称为傅立叶定律，描述了热量在介质中的传导规律。其形式与电传导欧姆定律相似。 傅立叶定律可以以两种形式表述：微分形式关注于局部的能量传导率，而积分形式则关注于流入和流出整体一部分介质的能量。 傅立叶定律的微分形式表明了热通量密度正比于热导率乘以负的。
{\displaystyle G=1/R\,\!} 。 欧姆定律是 V = I R {\displaystyle V=IR\,\!} ； 其中， V {\displaystyle V\,\!} 是电压， I {\displaystyle I\,\!} 是电流。 所以，可以得到欧姆电导定律的关係方程式： G = I / V。
磁感应方程是描述磁场与导电的流体发生相互作用时，磁场随时间变化的方程，是磁流体动力学中的一个重要方程。 在磁流体动力学中，等离子体可以看作是良导体，由于存在洛伦兹力，欧姆定律的数学形式为： J = σ ( E + v × B ) {\displaystyle {\boldsymbol {J}}=\sigma ({\boldsymbol。
是磁路的磁通量，F 是磁动势，R 是磁阻，则： Φ = F R {\displaystyle \Phi ={\frac {F}{R}}} 这与电路中的欧姆定律类似，欧姆定律是电流等于电压（有时称为电动势）除以电阻。 如果A是面积，μ是物质的磁导率，l是长度，则 R m = l μ A {\displaystyle。
电路的输入阻抗（英语：input impedance）是指电路从输入功率源方向“看进”电路时所等效的阻抗。如果功率源提供了已知的电压和电流，这阻抗可以通过欧姆定律求得。输入阻抗是电路的戴维寧等效，其模型是一个RL（电阻-电感）或RC（电阻-电容）组合，得到的等效电路能与原电路对外产生相同的响应效果。 Calculation。
电机之所以能够传递或转化电能，一个基本条件是存在一个耦合磁场。建立磁场的电流称为励磁电流，两者关系可由安培环路定律来描述。在此基础上，通过定义磁阻和磁导可以得到磁路欧姆定律：即作用于磁路上的磁动势等于磁阻乘以磁通。 电机和变压器的铁芯都用磁导率很高的硅钢片制成。这种铁磁材料的磁导率大，可以。
{\displaystyle {\mathcal {F}}} 是磁动势，单位为安培匝。 Φ是磁通量，单位为韦伯。 这个定律有时称为霍普金森定律，又被称为磁路欧姆定律。与电路欧姆定律类似。 磁通量总是形成一个闭合回路，但路径与周围物质的磁阻有关。它总是集中于磁阻最小的路径。空气和真空的磁阻较大，而容易磁化的物质，例如软铁，则磁阻较低。。
{\displaystyle C=A\cdot s} 。由此，1 安培所代表的电流强度大小由元电荷电荷量和秒确定。 安培这一单位与瓦特秤和欧姆定律中的单位伏特、欧姆相联系。而在约瑟夫森效应和量子霍尔效应中也都各自有所应用。 现在，建立一安培的技术已经能够达到10-7的逼近误差。 计算器工作电流 1×10-4A。
格奥尔格·西蒙·欧姆（德语：Georg Simon Ohm，1777年4月16日—1854年7月6日），德国物理学家。欧姆发现了电阻中电流与电压的正比关系，即著名的欧姆定律；他还证明了导体的电阻与其长度成正比，与其横截面积和传导系数成反比；以及在稳定电流的情况下，电荷不仅在导体的表面上，而且在导体的。
发表评论